放射線および原子核及び周囲の粒子（素粒子）の性質に関して
放射線の消去に関して
スピンがない粒子
式(1)より粒子が存在する時空範囲を直径とした複素周回積分をすれば0になる。すなわち存在が消える。
スピンが存在する粒子
式(2)より特異点\(a\)を除いた時空範囲を直径とした複素周回積分をすれば0になる。すなわち存在が消える。
\begin{eqnarray} C:z=|r| \ (|a|\lt r \lt R), \quad \end{eqnarray} 特異点が複数存在する場合は \(|a|= \max\{|a_i| \ ; a_i \in \mathbb{C}\} \) で \begin{eqnarray} \oint_C \Psi(z) dz = 0 \end{eqnarray}波動関数の関数型
シュレディンガー方程式を解いて、時間と空間を同時に表す波動関数を表すことは不可能に近い。 しかし、(1)式または(2)式で表される複素関数\(f(z)\)の波動（周期）性と特異点の関係から関数形を予想することは可能ではないかと考える。
周期性
\(f(z) \equiv A \cdot e^z \) (\(A\)は定数)(5)
特異点の存在
\(f(z) \equiv \displaystyle \frac{A}{(z-a)^n} \) (\(A\)は定数, \(n\)は自然数, \(a\)は特異点)(6.a)
複数個の特異点が存在する場合は \(f(z) \equiv \displaystyle \sum_{k} \displaystyle \frac{A}{(z-a_k)^{m_k}} \) (\(A\)は定数, \(m_k\)は自然数, \(a_k\)は特異点)(6.b)
それゆえ(5)式と(6.a)または(6.b)を掛け合わせて 波動関数 \begin{eqnarray} \Psi(z) = \displaystyle \sum_{k} \displaystyle \frac{A \large{e^z} f(z)}{(z-a_k)^{m_k}} \tag{7.a} \quad (f(z)はz,z^2,z^3,sinz・・・をとりうる) \end{eqnarray} で表され スピンが存在しないときの波動関数は \begin{eqnarray} \Psi(z)=A \large{e^z} f(z) \tag{7.b} \end{eqnarray} で表される